Correction I Application des lois de Newton aux mouvements circulaires uniformes.
Exercice I
1. La position du mobile est donnée par l’angle balayé par son rayon vecteur: θ(10)=5π×10=50π rad
1.b Vitesse angulaire du mobile est : ˙θ=ω=dθ(t)dt=5π rad/s
- Fréquence du mobile: f=ω2π=5π2π=52 Hz
- Période du mobile: T=1f=2πω=25 s
1.c Vitesse du mobile : v=r.ω=0,5×5π=2,5π m/s
Accélération centripète: an=v2r=(r.ω)2r=rω2=12,5π2 m/s2
2. Vitesse angulaire de l’aiguille des minutes d’une montre. Sa période est T=60s, soit: T=2πω⇒ω=2πT=2π60=π30 rad/s
3. Calcule de la distance D
Calcule de la vitesse de la boule juste après qu’elle ait été cédée : ω=√glcos(α)
La vitesse linéaire sera dont : v0=rω=lsin(α)√glcos(α) v0=2,74 m/s
Des équations suivantes, obtenues en appliquant le TCI à la boule dans le référentiel (xO’y) supposé galiléen: {x(t)=v0cos(θ).ty(t)=−12gt2+v0sin(θ).t
Nous avons, pour θ=0, y(t)=−h et x=D {D=v0.t−h=−12gt2⇒D=v0√2hg=1,23 m
4.a Montrons que la composante tangentielle du vecteur accélération est nulle
Le référentiel géocentrique étant galiléen, nous pouvons y appliquer le TCI: →F=m→aG
F étant l’intensité de la force que l’astre exerce sur le satellite: →F=GMmr2→n=mv2r→n⇒v=√G.Mr v=cte⇒aτ=dvdt=0
Expression du TCI: →F=m→aG=m(rω)2r→n=mrω2→n
4.b) Cours
Correction II Application des lois de Newton aux mouvements circulaires uniformes
Exercice II
1. Expression du module v de la vitesse du solide en fonction de g, R et α. La norme de la vitesse étant constante, la somme des vecteurs forces est dirigée vers A centre du cercle horizontal. an=v2AM avec AM=rsin(θ) et tan(θ)=ang On a: v2=grtan(θ)sin(θ)
2. Calcule de la vitesse v cos(θ)=OAr=r/2r=12 soit θ=600 v=sin(θ)√g.rcos(θ) v=3,46 m/s
3. Vitesse angulaire ω=vAM=sin(θ)√g.rcos(θ)rsin(θ) ω=1r√g.rcos(θ) ω=5 rad/s
Correction III Application des lois de Newton aux mouvements circulaires uniformes
Exercice III
1. Expression de la force gravitationnelle dans la base de Frenet: →F=GMmr2→n
2. Expression de g(r). →F=GMmr2→n=→P=mg(r)→n g(r)=GMr2
3. Expression du vecteur accélération
D'après le TCI, le satellite étant soumis à la seule action de son poids . →P=mg(r)→n=m→aG⇒→aG=GMr2→n
— Norme de la vitesse du satellite →aG=GMr2→n=v2r→n⇒v=√GMr
4. Expression de la période T=2πω=2πrv=2πr√rGM
5.1 Relation entre R et r R≈r
5.2 Expression de v en fonction de g0 De la relation g(r)=GMr2 Si r=R alors: g(R)=g0=GMR2 v=√g0R
5.3 Expression de la période en fonction de la masse volumique de l’astre ρ. ρ=MV=M43πR3 =3M4πR3 ⇒R3M=34πρ, T=2π√1GR3M =2π√34πρG T=√3πρG
5.4 Calcule de la masse volumique de la lune ρ=3πT2Gρ=3,35103kg/m3
6. Expression de la force gravitationnelle en fonction de la période. →F=GMmr2→n avec GM=4π2r3T2, On a: →F=4π2r.mT2→n
7. Expression de l’accélération en fonction de la période. →F1=4π2r.mT21→n=m.aG1→n →aG1=4π2rT21→n
8. On veut tout simplement montrer que, si on diminue la période, il faut augmenter l’accélération pour que le satellite continu sur son orbite. En effet, →F1+→f=m.→aG1, →aG1=4π2rT21→n=∑→Fextm →aG1=4π2rT21→n⏟gravitation+→fm⏟pouss\'ee_du_moteur(S)
9. Expression de →f →f=m(4π2rT21−4π2rT)→n
10. Intensité de →f pour T1=T2 f=12π2rmT2 f=4,88×106 N
Correction IV Application des lois de Newton aux mouvements circulaires uniformes
Exercice IV
1. Déterminons la constance de raider k
À l'équilibre : k(L−LO)=m.g k=m.gL−LO k=15 N/m
2.1 Inventaire des forces qui agissent sur l'objet
L'objet est soumis à son poids et à la tension du ressort.
2.2 Expression du rayon du cercle décrit par l’objet. r=lsin(α)
2.3 Caractéristiques du vecteur accélération:
— L'accélération est centripète an=ω2r=ωlsin(α)
2.4 Evaluons l. d’après le TCI: Tsin(α)=mω2lsin(α) T=k(l−L) ainsi k(l−L)=mω2l l=kL(k−mω2) l=34 cm
Calcule de T : T=k(l−L) T=0,45 N
Calcule de α Tcos(α)=mg ⇒mω2lcos(α)=mgcos(α)=gω2l α=cos−1(gω2l) α=340
Correction V Application des lois de Newton aux mouvements circulaires uniformes
Exercice V
1. La norme du vecteur vitesse est donnée par: vi=Gi−1Gi+1ti+1−ti−1 Soit: v3=G4G22τ=3010=3 m/s
N.B: N’oubliez pas de convertir G4G2 en mètres. v6=G7G52τ=3010=3 m/s
Construction:2. Puisque Gi+1Gi−1=30 m, la vitesse du mobile restera constante sur tout le trajet. →a3=Δ→v2τ=→0
L’accélération tangentielle est donc nulle et mouvement du mobile circulaire uniforme.
3. Construction de la composante normale du vecteur accélération.La mesure de la longueur Δv=1,5 cm.
Le rayon du cercle vaut r=3,8 cm =38 m ( échelle) {1cm→0,1m/s1,5cm→Δv4⇒Δv4=0,15m/s an=(Δv4)2r an=(0,15)238=6×10−4 m/s2.
Correction VI Application des lois de Newton aux mouvements circulaires uniformes
Exercice VI
A) Traçons les vecteurs manquants:B) 1 Pour que les ions soient accélérés, il faut que la plaque P1 soit chargée positivement et la plaque P2 chargée négativement, car les ions sont de charge positive. U=VP1−VP2≻0
2. Appliquons le TCI aux ions en mouvement dans les armatures du condensateur. Supposons le repère 'galiléen (xO1y) avec l’axe O1x horizontal. On a: →F=q→E=m→aG ⇔→F|qE0=m→aG|aG0 aG=qEm=cte
Le mouvement des ions est rectiligne uniformément accéléré.
3. Expression de la vitesse des ions au point O2 . D’après le TEC, on a: 12mv2O2−12mv2O1=W(→F)=qEl vO2=√2qElm
4. Expression du rapport des vitesses. v1=√2qElm1 et v2=√2qElm2 soit : v1v2=√m2√m1
5.1 Sens du champ magnétique.
5.2 Expression des rayons de courbure. Dans la chambre ( C ) →aG=q→v0∧→Bm=qv0Bm→n=v20r→n r=m.v02eB
5.3 Le point d’impact se trouve à la distance x=2r=mv0e.B
5.4 Distance séparant les deux points d’impact: x1=2r1=m1v1e.B et x2=2r2=m2.v2e.B Δx=x2−x1=1eB(m2√4e.Um2−m1√4e.Um1) Δx=6,08×10−2 m